量子力學第二章(留存版)

　　

【正文】 上任一點 B的相對幾率，從而導出電子波強度取極大值的條件：薛定諤方程? 微觀粒子的基本方程，討論粒子狀態隨時間變化所遵從的規律167。令 Eq.（ 7） τ 趨于 ∞ ，即讓積分對全空間進行，考慮到任何真實的波函數應該是平方可積的，波函數在無窮遠處為零，則式右面積分趨于零，于是 Eq.（ 7）變為：其微分形式與流體力學中連續性方程的形式相同使用 Gauss 定理單位時間內通過 τ 的封閉表面 S 流入（面積分前面的負號） τ 內的幾率S?討論：表明，波函數歸一化不隨時間改變，其物理意義是粒子既未產生也未消滅。 粒子流密度和粒子數守恒定律（一）定域幾率守恒 （二）再論波函數的性質（一） 定域幾率守恒? 考慮低能非相對論實物粒子情況，因沒有粒子的產生和湮滅問題，粒子數保持不變。PΨ1Ψ 2ΨS1S2電子源感光屏一個電子有 Ψ1 和 Ψ2 兩種可能的狀態， Ψ 是這兩種狀態的疊加。2 態疊加原理? 167。3 薛定諤方程 ——基本假定 2?1935年薛定諤貓(18871961） ,奧地利物理學家實驗內容? 量子糾纏態? 量子通信、量子計算機引進方程的基本考慮? 從牛頓方程，人們可以確定以后任何時刻 t 粒子的狀態 r 和 p 。（ 1） 這里的幾率守恒具有定域性質，當空間某處幾率減少了，必然另外一些地方幾率增加，使總幾率不變，并伴隨著某種流來實現這種變化。 t) l 第 i個粒子所受到的外場 Ui(ri) l 粒子間的相互作用 V(r1, r2, ..., rN) 則多粒子體系的 Schrodinger 方程可表示為：三、多粒子體系的 Schrodinger 方程167。? 量子力學中 ， 波函數是描述粒子的狀態，叫狀態波函數，因此波的疊加又叫態的疊加，表示粒子的態可以由兩種態的疊加構成，粒子可以同時處于兩種不同的態上。3 薛定諤方程 167。因為初條件知道的是坐標及其對時間的一階導