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微帶不連續性電路-文庫吧

2026-07-06 16:14 本頁面

【正文】 j1 =1 j=1 （7）式子（4）中的格林函數在y=y’處有一個奇異點，而比例rξy；y‘=Gξx，y；y’logyy‘yy’+1 （8）不再是奇異函數。把這個式子帶入（2）中得到：?ξ1x,y=i=1kai11logyy‘yy’+11y‘2fiy’rξy；y‘dy’ （9）在這個被積函數里fiy’rξy；y‘在區間y‘?1,1上是非奇異函數。所有的奇異點都在權函數logyy’yy‘+1∕1y’2合并了。帶有這樣權值的高斯積分公式可以分解出多個y，但是這么做時必須假定微波傳輸帶是零厚度的。微帶線的直角拐角：對于微帶傳輸線直角拐角這種情況來說，僅有的數據是來自斯蒂芬森的實驗結果。這個實驗的等效電路圖包括一個分流電容從而處理拐角處電荷積聚的問題。每一邊都連接了一系列長度的傳輸線，從而計數拐角處電流路徑長度的變化。圖1是實驗的電路和使用的參考層。史蒂芬森設計了兩種形式的共振測量尺度：1）兩個直角拐角同時包含在一個封閉的環形諧振器里。2）一個直角拐角包含在一個開放式的諧振器里。這樣，在不同的頻率下，電壓的最大值或者最小值出現在拐角處，在這種模型下，這兩個未知的變量能夠被估測出來。當直角臂上的微帶型電荷分布向終端平面彎曲時，漸變的電動勢產生的剩余電荷從而形成了Cbend。T1和T2如圖(1)所示。讓12?∞Px對應于平行于x軸的無限長類微帶線電流分布12σ∞Px‘的電壓值。對應于x=。因此，對應于區間x?1，∞ 圖（1）類微帶線電流分布的電動勢值是兩者的疊加，12?∞Px+。類似地，在y軸方向上，在區間y?1，∞內類微帶線電荷分布對應的電動勢為12?∞Pv+。通過疊加，能夠在終端平面T1和T2上形成平行于x軸和y軸正向的類微帶分布。所需的補充電動勢為：?xbendP=?∞12?∞Px++?∞Pv+ （10）多余的電荷符合積分方程：?∞bendP=σxbendP’GbendP；P‘dP’。（11）雖然指定整合覆蓋了半個無限軸的全部拐角，但是殘余的電動勢和剩余的電荷在遠離不連續點時會下降到零。在用絕緣薄片分離開的矩形板上，格林公式還可以這樣表達：Gbendx，y；x‘，y’=12πε0+ε1f01Kn=1∞Kn1fn (12)這里fbendn=2n2+xx‘h2+yy’h212 （13）拐角電容由下式計算：Cbend=σxbendP‘dP’。（14）在絕緣基質εr=，微帶線的寬與高的比w∕h=1時，一張典型的電動勢變化圖如圖(2)所示。圖中沒有顯示的是遠離間斷點的變化，在這些地方，會出現一些小數量的殘余負電位最后降至零。這是由于兩個標準的類微帶分布相互作用，最后的結果由數值小一點的εr和w∕h決定。數據實驗表明剩余電荷最重要的部分在拐角區域的邊緣。另外圖(2)也顯

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