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2025-08-28 16:14 上一頁面

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【正文】出來的，但是從數學上是得不到相反的結論的。注意到（2）中的電荷分布是由（1）變化來的，（1）中的σ∞（y‘）=11y’2i=1kaifiy‘ （6）這里fjy’=i=1j1ij1y‘2 j1 =1 j=1 （7）式子（4）中的格林函數在y=y’處有一個奇異點，而比例rξy；y‘=Gξx，y；y’logyy‘yy’+1 （8）不再是奇異函數。微帶線的直角拐角：對于微帶傳輸線直角拐角這種情況來說，僅有的數據是來自斯蒂芬森的實驗結果。史蒂芬森設計了兩種形式的共振測量尺度：1）兩個直角拐角同時包含在一個封閉的環形諧振器里。T1和T2如圖(1)所示。類似地，在y軸方向上，在區間y?1，∞內類微帶線電荷分布對應的電動勢為12?∞Pv+。在用絕緣薄片分離開的矩形板上，格林公式還可以這樣表達：Gbendx，y；x‘，y’=12πε0+ε1f01Kn=1∞Kn1fn (12)這里fbendn=2n2+xx‘h2+yy’h212 （13）拐角電容由下式計算：Cbend=σxbendP‘dP’。數據實驗表明剩余電荷最重要的部分在拐角區域的邊緣。微帶線的T字型接口連同這個模型如圖(3)所示。再得到一個在x=w1處電極突然反向，對應于12?ω12Pz電勢分布的電流分布12σ∞2Px’ ，由式子（2）給出。這三項疊加就會在兩個間隔y。(15) 圖（4）這里剩余電荷滿足的積分公式是：?xTP=σxTP‘GTP；P’dP39。（18）圖4顯示了絕緣基片的εr=，主線的w1∕h=，基線w2∕h=（4）所示。十字接點附近的并聯電容影響著電荷的剩余或者是不足。與此相對應的電動勢分布由式子（1）和式子（2）給出，分別為為?∞2Px，?ω1∕22Px和?ω1∕22Px。通過疊加這兩個合成的分布，在十字接點的各個臂上對應于適當寬高比的類微帶電荷密度分布就形成了。（22）圖（6）顯示的是根線寬高比為ω1∕h=3，主線寬高比為ω2∕h=1，絕緣基片εr=。這就表明圖（1）里模型傳輸線的長度是可以忽略不計的。分布情況和誤差限如圖（7）所示。在IMB S360∕75計算機上對于?r=，?r=。”在這些測量方法中，除了這個特殊的問題外，在圖3（b）中，考慮到不同的實驗模型部分矛盾得到了解決。但是這些很可能受到上面列舉出來的各種難點影響。并且這些數據是在聚乙烯接口，相對恒定的絕緣體并且εr=。對于這一結構，剩余電荷占據了意義重大的波長段。圖（8）顯示的電容標準化的CT，并且標繪出了主線的寬度和根線電抗。需要一臺IBM S360/75的中央處理器才能在六分鐘的時間里估測出εr=。L是根線的實際物理長度。使用Stinehelfer,的測量結果，不需要對C+進行估測。這樣，在小的計算量的測量里，在程序的細節里可以檢測出來。基片介質?r=。在90176。

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